New PDF release: A treatise on heat: Including kinetic theory of gasses

By Meghnad Saha

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53). Wir betrachten nun einen allgemeinen quasistatischen Kreisprozess in der S–T -Ebene mit der Annahme, dass die beiden W¨ armereservoire dieselben Temperaturen wie vorhin haben – siehe Abb. 4. 54) γ2 wobei wir den Mittelwertsatz der Integration angewendet haben, der T¯1 und T¯2 bestimmt. Es gilt T2 ≤ T¯2 < T¯1 ≤ T1 . 4: Ein allgemeiner Kreisprozess einer Maschine in der S–T -Ebene. Damit ergibt sich f¨ ur den Wirkungsgrad T2 T¯2 η =1− ¯ ≤1− . h, bei vorgegebenen Temperaturen der W¨ armereservoire ist der Wirkungsgrad beliebiger periodischer W¨ armemaschinen stets schlechter als der der Carnot-Maschine.

5 Gleichgewicht zweier Phasen einer Substanz 45 Wird bei einer quasistatischen Zustands¨ anderung die Koexistenzkurve u ¨ berquert, macht das Volumen pro Teilchen einen Sprung. Herleitung der Clausius-Clapeyronschen Gleichung: Diese Gleichung dr¨ uckt die Steigung der Koexistenzkurve durch Gr¨oßen aus, die den Phasen¨ ubergang beschreiben. Sie wird folgendermaßen hergeleitet. 65) wobei wir Δμ = μ2 − μ1 definiert haben. Schritt 2: Wir leiten eine Maxwell-Relation f¨ ur G her, n¨amlich ∂ ∂G ∂μ(T, p) ∂ ∂G ∂S(T, p, N ) = = =− .

1: Das System A sei im Gleichgewicht und werde durch Einschieben einer Trennwand in zwei Teilsysteme unterteilt. 1 Definition von extensiven und intensiven Gr¨oßen In homogenen Systemen kann man thermodynamische Gr¨oßen in extensive und intensive Gr¨ oßen einteilen. Diese Begriffe werden folgendermaßen definiert. Wir stellen uns ein System A im Gleichgewicht vor und unterteilen es durch Einschieben einer Trennwand – siehe Abb. 1. Betrachten wir eine thermodynamische Gr¨oße Λ in A, so hat diese Gr¨ oße dann den Wert Λ1 in A1 und Λ2 in A2 .

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A treatise on heat: Including kinetic theory of gasses [sic], thermodynamics and recent advances in statistical thermodynamics by Meghnad Saha


by Kenneth
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